漏泄同轴电缆通信_漏泄同轴电缆储存条件_高频同轴电缆(16)

tp M，j，轴 C2 yN3川+yk-Nz堡!垒丝 4·6 Vo一缈 M，_，，七 k- N2J：I-+k-Ⅳ2再由同轴线电容公式知，单位长度同轴线电容为 c-等 4．7 In‘——推 U C 出 部 分的 C 厅 h为漏泄 U J 名 同轴 电缆 部分 长度 H 丝Ⅳ 堡水口嬲一6卜口II部分总的电容值 ——+—— ClC2 2 I部分、III部分电容值计算 第四章漏泄同轴电缆电容值计算 41 I部分、III部分漏缆的电容等效于同轴电缆电容，I部分、III部分漏缆长度均为e，根据静态电场电位公式E：一v≯，得圆坐标系下E：掣和毛：三娑，离 Or ，d够散化得 厂￡巾如t，一石1‘‰厂办。t’ 4．10 ．1 E州砖” 一i1面1@√+¨咆_J 再由高斯定律虫腑 Q和D sE，离散化得 Q 啦占胁锄△伊字&善姜≈朋 睁Ⅲ 式中I部分长度e米，Q值为I部分的漏缆包含电荷量。那么I部分漏缆电容值为CI 鲁。 l部分、II部分和III部分的电容为并联，三部分漏缆总的电容为 ， C q+qI+Cm 4—12 由于本文讨论的漏泄同轴电缆的结构为对称且周期分布，得1米长度的漏缆的平均电容为c ．竽，G为半周期长度漏缆的电容。

4．2MtaJab编程 1 禾'fl 4—12 ，编写计算程序 根据公式 4．5 和 4．6 以及 4．9 、 4．I 图4．3电容值求解程序框图 4．3结果与分析 利用上述有限差分法计算可以很容易求出各种槽形的漏泄同轴电缆的电势分布，而有限差分法的网格剖分越密，得到的结构越接近原始结构，按这种结构所计算出的节点值也越接近真实值。本文重点讨论该方法在八字槽漏缆上的应用。本文以项目所给结构50．42漏泄同轴电缆为例计算，所使用的漏缆的结构参数为内导体半径a 7．8mm，外导体半径b 32．5mm；内外导体间介质的介电常数毛 1．268，护套介电常数e2 2．5；护套厚度h lmm。实际计算中，将所考虑的漏缆沿横截面、沿轴向的纵面都均匀离散化，如图3．3、图3．4、图3．5所示。倾斜角度目为15。。I、m部分长度均为e为67．75mm，通过公式 第四章漏泄同轴电缆电容值计算 43 Ni 2 ’ ，。nis2N+3N 4Ⅳ口·，2bN+zA*Ssot二2 2面梳，Ⅳ2 二Az，N3·△够 192pf, 迭代次数g 35，说明程序收敛速度合理。与根据同轴电缆计算公式，计算出 的电容值49．4287比较，略微减小，与理论相符，证明此方法可行。

网格剖分数目 越多，电容值越接近实测值。 在只改变M 200时电容值C 48．1 191pf．说明 192pf。M 300时电容值C 48．1 沿r方向剖分网格细分程度对计算精度影响相对较小。 只改变N 300时C 48．1124pfo 向网格剖分的细化程度对计算结果影响稍大。 容值C 48．0189pf。说明漏缆电容值随缝隙角度增大而减小。 C 48．0765pfo说明漏缆电容值随缝隙长度增大而减小。 第五章结束语 45 第五章结束语 本文主要研究漏泄同轴电缆的电容的数值法求解，包括静态场电势的数值解和电容的数值解。 本文详细介绍了漏泄同轴电缆的产生、发展、分类、应用以及计算电磁学的方法比较。对八字槽漏泄同轴电缆结构进行了详细的讨论分析，并采用六面体进行结构剖分。 更深入的研究有限差分方法在计算漏缆的静态电势分布的应用，可以将程序推广到，将会得到有更广泛的应用，同时提出一个计算它的重要参数——电容值的方法是非常有用的。

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