简单的系统卡诺循环效率

第21卷第2卷21 No.2文章ID: 1001 8220（2000）02 0202 02-四川师范大学高等专科学校学报（自然科学版）2000年6月2000年6月1日的简单系统的卡诺循环效率唐华昌，陈家军（四川师范大学物理系）学院，四川南充637002）ժͳ. 若要: 使用T-S参数而不是P-V参数来得出卡诺循环的效率. 该推导不仅适用于理想气体，而且适用于所有简单的关键字: 卡诺循环；效率;工作物质文件识别代码: B1简介学习可逆卡诺循环的效率以解决可逆卡诺热机，以及可逆卡诺冷却器的工作系数是熟悉热机循环并提高效率的重要组成部分. 传热机，以及进一步掌握热力学第二定律和卡诺定理的基础. 在一般的教科书中，卡诺循环过程的效率是使用理想的气体作为工作物质并使用PV参数得出的，该参数操作非常复杂，在学习过程中难以理解，并且易于应用于一般简单系统的可逆性卡诺循环被错误地理解为仅适用于理想气体. 当将理想气体用作循环工作物质时，将其应用到理想气体的绝热过程方程中，得出G = 1- T 2 / T 1的结论.

如果工作物质通常不是理想的气体而是简单的系统，则使用P-V参数得出G = 1- T 2 / T 1的结论将更加困难. 本文使用T-S参数来推导一般简单系统的卡诺循环过程的效率. 推导过程简洁明了，物理图像清晰. 所得出的结论并不限于理想气体卡诺循环效率，而是适用于所有简单系统. 2推导一个简单的系统有两个独立的参数，选择T和S作为独立的参数，温度可以用纵坐标表示，熵可以用横坐标表示，形成一个T-S图. 曲线图中的点对应于系统的平衡状态，曲线对应于可逆过程. 下文讨论了一般简单系统中可逆卡诺循环的效率. 可逆卡诺循环过程通常由两个等温可逆过程和两个绝热可逆过程组成. 对于可逆过程中的熵变化: dS =（1 / T）dQ，因此卡诺循环过程也可以由两个等温过程和两个等熵过程组成. 其卡诺循环过程曲线（T-S曲线）如图1所示. 211等温膨胀过程？ （T 1，S 1卡诺循环效率，V1）是吗？ （T 1，S 2，V 2）简单的系统从状态开始与温度为T 1的高温热源保持接触？ （T 1，S 1，V 1）等温膨胀到该状态？ （T 1，S 2，V2），在此过程中，系统的熵变为: yͼT-S方案中的可逆卡诺循环.

1可逆证章收据日期: 2000 04--06作者简介: 唐华昌（1970-），男，四川通江人，四川师范学院物理系学生. 第21卷，第2期，$ S 1 = S 2-S 1 =（Q1 / T）dQ = 1唐华昌等人: 简单系统卡诺循环的效率为203Q1 / T 1. 系统在此过程中吸收的1为: Q 1 = T 1（S 2- S 1）. 根据热力学第一定律，系统对外界所做的功为: W 1 =-（U2-U1- Q1）= U1-U2 + Q1. 212绝热膨胀过程？ （T 1，S 2，V2）是吗？ （T 2，S 2，V 3）系统是从绝热膨胀状态吗？ （T 1，S 2，V 2）的状态？ （T 2，S 2，V3），在此过程中，系统熵变化dS =（1 / T）dQ为零，系统吸收的热量为零，并且在外部完成的功为: W 2 = U2- U3. 213等温压缩过程？ （T 2，S 2，V3）是吗？ （T 2，S 1，V 4）根据状态，系统与温度为T 2的低温热源接触. （T 2，S 2，V3）达到压缩状态？ （T 2，S 1，V4），系统的熵变为$ S 2 = S 1-S 2 =（Q1 / T）dQ = 2（1）（2）Q2 / T 2.

也就是说，在此过程中系统散发的热量Q 2为Q 2 = -Qc2 = T 2（S 2-S 1）. 根据热力学第一定律，外界在系统上所做的功是: W 3 = U4-U3 + Q2. 214绝热压缩过程？ （T 2，S 1，V4）是吗？ （T 1，S 1，V 1）系统从状态返回吗？ （T 2，S 1，V4）绝热压缩后的初始状态？ （T 1，S 1，V1），在此过程中，系统吸收的热量为零，即熵变为零，并且外界对系统所做的功为: W 4 = U1-U4 . 在整个周期完成之后，系统返回到其原始状态，并且其内部能量作为状态函数变为零，即: Q 1-W1-W2 + W 3-Q2 + W 4 = 0. 根据热力学定律，系统在整个循环中产生的净功W net应该等于: W net = W 1+ W 2-W 3-W4. 即: W net = Q1-Q 2 = T 1 （S 2-S 1）+ T 2（S 1-S 2）=（T 1-T 2）（S 2-S 1）. 在整个循环中，系统从高温热源吸收热量Q 1并进行外部功W net，因此热电转换效率为: G = W net / Q1 =（T 1-T 2）（S 2-S 1）/（T 1（S 2-S 1））=（T 1-T 2）/ T 1 = 1-T 2 / T 1.

由于需要理想气体的绝热过程方程，因此它更为笼统. 也可以讨论可逆卡诺制冷机的效率. （6）该结论与以理想气体作为工作物质所得的结论相同，但适用于一般简单系统作为热机的工作物质，（5）（4）（3）3结论从前面的讨论中，我们可以看到，使用T-卡诺循环的效率和从S参数得出的逆过程与以理想气体为循环工作物质的PV参数得出的结果完全相同，但是从处理过程的角度来看，TS参数用于执行. 与使用PV参数进行的处理相比，该处理更加直观，简洁，并且工作物质不限于理想的气体，只要它是简单的系统即可. （续第214页）214总结，在2000年，利用超共轭效应很容易理解丙烯的相对稳定性. 以及通过不同的方法获得的碳原子的电负性差异以及活性中间体烯丙基自由基的稳定性非常便于说明丙烯A的活性. 丙烯的相对稳定性是针对整个-H分子， AH的活性指的是A烃的R键，但并不矛盾. 实际上，以上理解方式不限于丙烯的稳定性和A的活性. 它也可以类似于其他烯烃体系-H处理来处理. 因此，可以理解相同的原因，即分子CH 3 CH = CHCH 3比CH 3CH 2 CH = CH2更稳定，分子中A H的活性更高.

请参阅Xu Shouchangchang，1 2 3文本. 有机化学（第二版）[M]. 北京: 高等教育出版社，1993. 俞凌丽. 基础理论有机化学（第1卷）（第二版）[M]. . 北京: 高等教育出版社，1992. 吴慧君，陈亮. 有机化学[M]. 上海: 华东师范大学出版社，1996. 电子对丙烯系统的有机化学影响贾兆霞，梁发，李建波（西南石油学院，南充637001）摘要: 本文的稳定性丙烯的超共轭简要描述；用诱导作用和共轭作用解释了A在丙烯-H中的活性: C sp2和Csp3之间的负电性不同，以及活性中间体的稳定性）））烯丙基游离自由基.

关键词: 烯丙基游离基；共轭作用超共轭;感应效应稳定（续第203页）. 参考文献1 2 3测试文献王志成. 热力学. 统计物理（第二版）[M]. 北京: 高等教育出版社，1993. 肖青，刘水华，杨永华. 热力学）））概念. 原理. 解决方法[M]. 长春: 吉林科学技术出版社，1988. [日]久保高五. 热力学[M]. 北京: 人民教育出版社，1982. 简单系统中的卡诺循环效率唐华昌，陈家军（四川师范大学物理系，南充637002）摘要: 以TS参数代替PV参数，卡诺回收的效率已经在简单的系统中得到了解决. 这种处理不仅适用于理想气体，而且适用于简单系统. 关键词: 卡诺回收；效率;工作材料.

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