[doc]卡诺式磁性制冷循环-具有理想热量回收的磁性制冷循环

经典卡诺磁性制冷循环-具有理想再生热的磁性制冷循环INljS [1: -J0lIl（Ti，'I型卡诺磁性制冷循环具有理想的再生磁性制冷循环Vo1. 这样，赛普拉斯循环具有唯一理想的希望是: “制冷系数与卡诺制冷循环的制冷系数相同. 简介近年来，磁砖机的发展是低温需求领域中一个非常活跃的主题. 磁性制冷循环也受到关注，尽管反向内卡诺循环是磁性制冷机最理想的循环，但是最大制冷系统电势'e] = T1lj_fl1'和T: 分别是低温热源的温度. 但是，磁制冷有望逆转，在诺诺循环跳跃中，绝热退磁和绝热磁化这两个过程是通用的ly执行得更快. 当该过程执行得更快时，由于顺磁性盐毛巾最初来自天鹅绒离子的松弛过程，因此它将是不可逆的. 效果增加，而e迅速下降. 在这种情况下，有必要寻找其他新的磁性制冷循环. 但是，磁性制冷循环是唯一具有理想再生效果的磁性制冷环. 文献中介绍的纳米静态热差磁制冷转矩的实际循环温度熵（文献号: 中顺6号）可以很好地匹配. 磁力搅拌致冷环的介质磁化过程的熵: 像文献一样像介质温度熵图一样，随着温度使循环，为磁性冰箱的发展提供更多新的循环模型以供参考和指导. 本文将对具有假想热回收的一般磁性制冷循环进行研究，其中包括磁破碎林制冷曲，车厢列也能达到卡诺not制冷循环的制冷系数.

在本文中，这种循环称为卡诺式磁循环. 顺磁性盐的热力学性质首先，顺磁性盐满足居里定律，即顺磁性盐的磁化强度和磁场强度，c为居里常数. 本文的初稿于8B 16日收到. 修改后的草案于1998年10月16日收到. 严子军: 昂义以冷淡的声音讲话. J-H其次，在忽略体积变化的情况下，单位机体秘密磁盐的热力学基础速率方程可以分别为dU = Tds〜【loHdM（3）1fu】，即对磷酸盐的内部能量密度. 排尿. 韩国. 对于真正的窄渗透率，方程（3）可以得到（）= 1r（翥）一-使用麦克斯韦关系，方程（4）可以写成（）HT（chip），然后方程（2）可将其代入（6）公式，得到公式（9）的积分，得到顺磁性盐的熵函数为S: S. （T）-z_1（1o）顺磁性盐的熵密度，由顺磁性盐的特定性质决定. 公式10）指出顺磁性盐的熵由两部分组成，一部分仅是T的函数，另一部分仅是M的函数. 从等式（8）或（1O）可以是推论出顺磁性盐的等磁化比热CM只是温度的函数，而C（oTI-rr（etc. ）（11）顺磁性盐的广义多变过程也称为可变过程. 在热物理学或行星结构理论[10]中，低温和超导性的主要指标是该过程的热容量C保持恒定. 对于顺磁性盐，在进行多方过程时，可以从公式（3）得到CdT = CMdT〜HdM（14），然后使用公式（2），得到一个CM）dT =〜MdM（15）. 因此，通过将公式（15）积分为（16）CT: T，可以得到顺磁性盐的多边过程方程.

e2C（C.u），其中T是温度. 将CM视为常数仅在某些情况下适用. 通常卡诺循环 回热，应将其视为温度鼓. 因此，仅考虑恒定热容量的过程是不够的. 但是由于CM仅是温度（15），因此考虑仅是温度T的特定函数的过程是有意义的. 它不仅比C为常数的过程更普遍，而且更准确地描述了许多实际温度. 流程. 本文将这种类型的过程称为广义多重方程. 自然地，它也包含多个过程. . 通过将（15）积分为T ...，JTdT =（17）可以得到顺磁性盐的广义多项式过程方程. 具有理想再生热的磁性制冷循环由两个广义多重方程和两个温度分度组成磁制冷循环可以获得理想的热回收效果，其镧冷系数也可以用公式（1）表示. 证明如下: '考虑磁制冷循环，进行以下四个过程t 3.1等温磁化过程，顺磁工作流体的磁化强度M从M变为Mt，熵S从S-变为St ，并且温度T保持Tn不变，同时，热量Q释放到高温（TH）热源，并且QH = TH（S）-S1）（18）3. 2广义多边过程M从M: 变为M，并且S从St变为S. T从TH变为T，同时它释放热量Ql {L，并且具有-s. =} dT（20）岳琼58期于军: Goka磁制冷衢J； 『: 具有理想的热量，一个接一个地充当磁性冷泪环[] 3.

3等温退磁过程，M为M. 更改为M.，S为s. 更改为S“ T可使R保持不变，同时将热量Q释放到低温R热源，并且存在S）（21）3.4广义多边过程，M从M变为M，s从s改变到s，并且T变为Tl {j，同时释放热量QH，并且存在'ILQH = lCdT'（22）. C只是温度T的函数，它由（19）和（22）以及（2O）和（23）决定，我们可以看到QtH: -Q] [L（24）S3 -S2 = S.Sl（25）循环所需的功为W = Q: [Q-Ql [L + QL + Q [l [: Qfj + Qf. （26）因此，循环的制冷系数为1 =（ 27）应用（18）和（21），可以再次写（27）根据等式（25），等式（28）可以写为e: 1l'-（29）（29）与等式完全相同由式（1）可知，它是由两个广义的多变过程和两个等温过程组成，组成的磁制冷循环~~卡诺式磁制冷循环，具有理想的热能回收效果好，可以达到卡诺制冷循环的制冷系数. 类卡诺氏玲玲循环是一个非常热的循环，其普遍性在于C（T）可以采取各种特定形式. 例如，当C（T）0时，类卡诺制冷循环成为卡诺制冷循环. 当C = cM时，类卡诺的磁性制冷循环变为Trin磁性制冷循环.

参考文献[4]对此进行了有意义的讨论. 但是，应该指出的是，由于热力学平衡的稳定条件决定了cM> O，因此磁冷循环的中间磁化过程的熵随温度的升高而增加，并且与引入的静态状态没有区别. 文学（23）. 电磁冰箱在开始加热时的实际循环温度-熵线图（参考[2]图6）是一致的. 文献[4]错误地认为两者是一致和错误的. 此外，文献E4中引用的熵函数仅是顺磁性盐的磁性部分的熵（即，当M（或H）时，该部分的熵等于常数），并且熵为不考虑顺磁性盐的非磁性部分. . 从等式（1o）可以看出，低温和超导性忽略了顺磁性盐的体积变化，磁性部分的熵只是磁化的函数，非磁性部分的熵只是函数的温度. 因此，如果仅考虑磁性部分的熵，则C ＝ 0，则等磁化过程成为绝热过程，磁性斯特林制冷循环成为磁性卡诺制冷循环. 这显然是不正确的. 考虑顺磁性盐的熵函数时，应考虑次级非磁性部分的熵，否则将得出错误的结论. 4.2从等式（13）可以看出，c？r只是一个由温度过程和两个相等的磁场强度过程组成的爱立信磁场. （EriCSSOn）循环没有理想的热回收效果，它不是卡诺式循环，其效率无法达到卡诺效率. d. 3文献[2]中介绍的静态热开关磁制冷机的实际循环，即两个过程的熵随度的增加而减小，“这意味着该过程的热容为负.

因此，应选择热容量c. 由两个广义的多过程和两个负温度的等温过程组成的磁制冷循环可以与文献中实际制冷循环的温度熵图一致[2]. 这显然不是磁性斯特林制冷循环. 4.4通用的多方流程是一个非常常见的流程. 实际上，它还包括等温过程，但等温过程超过4.5. 广义多方过程的特征是可以适当选择c（T）的形式. 因此，当用它来描述实际过程时，可以获得更准确的结论. 另一方面，正是由于C（1，）的选择性，我们可以选择一个更理想且易于实现的广义多方过程来形成一个新的磁系统Ling循环，从而提供更多的新循环用于工程设计. 选择. 4.6 6类卡诺磁性制冷循环的主要特点是具有理想的热回收率，并且可以达到卡诺制冷循环的系统. 这是一个非常有意义的通用制冷循环，值得进一步探索和研究. 参考文献[1] LosAtaFROSNallonMLa卡诺循环 回热，Cryogenics，25，2848（1985）2]，Hak_rakuand1-I. Ogala，低温. 26，171（1980）[3] H，Nakagomeeta1. 进阶冷冻例如，29.581（1983），[4] Yixin等. 低温和超导性. 1〜（4）0e87）. 拟南芥的拟CARNOTREFREGERATl0NCY Yanzij1111（系，物理学，厦门大学）.

摘要本文描述了准磁性盐分的准卡诺法制冷循环，其中whi构成了多极化的多方温热和两个热过程. 并证明了要进行循环CereberleCt的再处理和最佳的性能效率，相当于8个胡萝卜再生器的成本.

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