漏泄同轴电缆与偶极天线的范围研究

辐射相角为： （2） 所以当漏缆工资在[f1，2f1]范围时，漏缆只辐射-1 次方式波，即单次方式辐射。此处 取工资 f=900MHz，其结构参数为 a=8mm，b=20.65mm，εr=1.26，p=200mm， 2φ0=100o，在此结构参数下的漏缆辐射相角为 Θ=30o（与 X 轴夹角），如图 1 所示： 图 1 漏泄同轴电缆基本结构 偶极子天线结构如图 2 所示，其中 L=70.77mm，w=4.822mm，t=1.1436mm，h=5.46mm。 偶极子天线输入端反射系数如图 3 所示，当工?50，950]MHz 频带内，天线满足 S11 龙源期刊网 2.2 方案设计与障碍物模型选灾笨斓穆├陆≈较嵯员疚慕侵绯〉模雅技犹 线垂直于漏缆轴厦。漏缆的每一付可看卒天线，且缝隙之间的辐射会互相影 响，文献[7]指畅缆外导体所开缝隙数为 11 的时盒心缝隙的辐射场会超过稳定值，本 文选 付长度的漏缆，总重量为 3.2m。图 4 为沿漏缆径犀距离下的整根导线半径 轴稀分布，此处对漏缆长度归一化处理。从图 4 中看赤离电缆越近，轴稀的波动 愈幢距离超过 x=0.45m，波动已经太小。

为了不失一般性，研究中接收天线的位置帧 在此距离以内天线的接收电平有猫动；当 L=0.5m 时，在[-0.8，0.7]m 范围内天线接收电平变化没当 L=0.75m 时漏泄同轴电缆，影响范围扩此[-1.1，0.9]m。障碍物 与偶极子天线的 X 轴想越短，影响范围越小，同时对接收信号的效率影响很匆随着 距离的袁电平值波动更椿置相应?.1mm，这与漏缆本身的辐射相角有关。

当从正 Z 轴端口馈电漏缆，由于漏缆的辐射相角为 120°（辐射方虾 Z 轴夹角），其辐射方霞 1 所示漏泄同轴电缆，当接收天线固定且距离 L 袁障碍物最挫位置会相应蟌 轴移动。 在图 7 中，偶极子天线与漏缆在 X 轴想分盚=0.25m、0.5m、0.75m、1m，障碍物 放置在漏缆与偶极天线正前面。从图 7 中看臣极子天线离漏缆越近，接收的场强波动越 丛方差 D 表示波动的船并以有无接收比 Ri 表示对妨碍程度的高低。Ri 定义为： 有障碍物时的更疮 Vmax 与无障碍物时接收电平值 V 之比，Ri 越错示障碍物对 影响越错 1 给吵计结果。当距离 H=0.25m 时，接收的场执自偶极子所对应的单 嘎缝隙的能量，障碍物在漏缆与偶极天线正中间，偶极天线接收的场强值会得到更聪欤耸甭├掠肱技犹煜叻段Ы闲Ｋ孀盘煜哂肼├轮渚嗬 H 的袁接收其他缝 龙源期刊网 隙辐射的能量袁范围袁有无接收比郑当距离超过 1m，可看到天线接收 电平的制约范围扩传是有无接收比 Ri 迹 （2）偶极子天线在漏缆与障碍物之间 图 8 中，障碍物与漏缆在 X 坐标轴想 L=1m，偶极子天线在它们之间、且与漏缆 X 轴 想分盚=0.25m、0.5m、0.75m。从图 8 与表 2 中发现，偶极子天线距漏缆愈近、离障 碍